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Posté par Pablo-xD re: Mouvement sur un plan incliné sans frottements 11-12-11 à 21:39 L'axe (O, i, j), je l'ai marqué Posté par efpe re: Mouvement sur un plan incliné sans frottements 11-12-11 à 21:41 donc j'appelle ai l'accélération selon i et aj l'accélération selon j selon i, on a donc: = 0 selon j: = selon k: 0 = R - m. Posté par Pablo-xD re: Mouvement sur un plan incliné sans frottements 11-12-11 à 21:46 A quoi ca sert? Posté par efpe re: Mouvement sur un plan incliné sans frottements 11-12-11 à 21:48 à pouvoir avoir l'équation de la trajectoire en intégrant l'accélération Posté par Pablo-xD re: Mouvement sur un plan incliné sans frottements 11-12-11 à 22:09 Je comprend pas tout à fait. Je te montre ce que j'ai fait après ce que j'ai marqué là-haut, avant d'avoir ton aide = -g sin + 0 = d /dt Coordonées du vecteur vitesse: Vx= cste = V0 cos Vy= (-g sin)t + cste = (-g sin)t + V0 Est-ce juste? Posté par efpe re: Mouvement sur un plan incliné sans frottements 11-12-11 à 22:12 non c'est Vx = Vo.
La loi de composition vectorielle des vitesses tant: VA = VG + AG ∧ ω, la condition VA = 0 implique que: VG = V = R. ω. (3) A partir des relations (1), (2) et (3) tablir que dV / dt = γ L = (2. φ) / 3, que γ A = γ L / R et que l'intensit de la composante tangentielle de la raction du support est F T = M. φ /3. Comparer ces rsultats avec ceux d'un parallélépipède glissant sur un plan inclin. Cas avec glissement: Soit μ la valeur du coefficient de frottement statique du cylindre sur le plan. Pour qu'il n'y ait pas de glissement, il faut que F T < μ. F N. Comme F N = M. φ, il faut que μ ≥ tan φ / 3. Cette fois on a les relations suivantes: nφ − μφ = m. γ L. μφ. R = ½. m. R 2. γ R. On tire: γ L = g(sinφ − μ. cosφ) et γ A = 2. g. μ. cosφ / R. Utilisation: Un click sur le bouton [Dpart] libre le cylindre et dclenche le chronomtre. Celui-ci s'arrte quand le mobile a parcouru 1 m Le vecteur vitesse de G est tracé en bleu et F T en indigo. On prend R = 5 cm et une vitesse initiale nulle.
Plan incliné sans frottement Une masse m=5 kg démarre à vitesse nulle à l'instant t=0 s sur un plan incliné d'un angle β par rapport à l'horizontale. On pose g=10 m s-2 et sin(β) = 1/2 et on considère qu'il n'y a pas de frottement. Après avoir parcouru une distance de 10 m, quelle est la vitesse V de la masse?
Énoncé: Un bloc de masse m = 15 kg gravit avec une vitesse constante un plan incliné qui fait un angle α = 30º par rapport à l'horizontale. Le coefficient de frottement cinétique entre le plan et la masse est μ k = 0. 2. Déterminez la norme de la force F qui agit sur le bloc. Bloqueur de publicité détécté La connaissance est gratuite, mais les serveurs ne le sont pas. Aidez-nous à maintenir ce site en désactivant votre bloqueur de publicité sur YouPhysics. Merci! Solution: Pour résoudre ce problème nous appliquons la deuxième loi de Newton. Dans un premier temps nous dessinons les forces qui agissent sur le bloc. Comme la force F fait monter le bloc le long du plan incliné, la force de frottement s'oppose au mouvement relatif de ce bloc par rapport au plan, et par conséquent nous l'avons dessiné dans le sens opposé à celui du vecteur vitesse. La normale (car le bloc est appuyé sur le plan) et le poids (en supposant que le bloc se trouve proche de la superficie Terre) agissent aussi sur le bloc.
). Étudions l'évolution de la position en Y: On sait que la vitesse instantanée d'un objet, ce n'est que sa variation instantanée au cours du temps, c'est à dire. En remaniant l'équation:. On peut alors intégrer des deux côtés. Or vu que par le même raisonnement, l'accélération n'est autre que la variation instantanée de la vitesse, et que l'accélération en Y est nulle, on peut donc considérer que vy ne varie pas au cours du temps et est toujours égale à vy0. On intègre:. Si on considère que Y0 vaut 0 et que t0 vaut 0, on a bien Par le même raisonnement, on peut trouver la seconde formule, sauf que cette fois-ci, l'accélération n'est pas nulle! On a donc que et donc En considérant que l'accélération ne varie pas au cours du temps (ce qui est le cas puisque l'accélération dépend de qui varie extrêmement peu selon l'altitude), on a. En considérant que v0 = vx0 et que t0 = 0, on a Rendus à la même intégrale que pour Y mais cette fois-ci pour X:. Finalement, avec X0 = 0 et t0 = 0, on retrouve bel et bien: dans lequel tu peux replacer le a par celui que tu as trouvé.
Sen (Q) = h / d Il utilise la deuxième loi de Newton, F (force) = m (masse) _a (accélération), qui indique que l'accélération est directement proportionnelle à la force appliquée à un objet. La force qui pousse l'objet a une magnitude de m_g_sen (Q). Donc: m_a = m_g_sen (Q), où "g" est l'accélération due à la pesanteur et égale à 9, 8 m / s ^ 2 (constant). Calculez la valeur de "a": a = g * sin (Q). Multipliez 9, 8 m / s ^ 2 par sin (Q) à partir de l'étape 2 pour calculer l'accélération d'un objet au bas de la pente en mètres par seconde ^ 2. Incluez dans votre équation les valeurs du temps où elles sont fournies ou mesurées. Calculez l'accélération d'un objet à partir de la relation entre son accélération, sa distance (d) et son temps (t): a = 2 * d / t ^ 2. Utilisez cette formule pour calculer l'accélération de l'objet chaque fois que celui-ci descend la pente. Utilisez la distance "d" comme longueur que l'objet a parcourue dans la période indiquée.
Cette technique cherche `a garder le lubrifiant dans un ´etat de d´esordre dynamique (cf. figure 1. 43), empˆechant la formation d'une couche mol´eculaire qui peut augmenter la force de cisaillement. L'introduction de petites oscillations (inf´erieures au microm`etre) entre les deux surfaces glissantes permet de d´esorganiser la structure du fluide et de maintenir le lubrifiant dans un ´etat liquide (cf. cas (a) de la figure 1. 44) similaire `a l'´etat super-cin´etique des lubrifiants (cf. cas (c) de la figure 1. 44). La sollicitation m´ecanique joue donc sur la viscosit´e dynamique instantan´ee du lubrifiant. Ceci permet le mouvement des surfaces avec un petit coefficient de frottement. Les ´etudes th´eoriques men´ees par Landmanet al. portant sur l'´etude des films de lubrifiant minces et confirm´ees exp´erimentalement par Israelachviliet al., montrent qu'une variation de 5% de l'´epaisseur suffit `a maintenir un niveau de d´esordre suffisant [Gao98]. Les mol´ecules de lubrifiant en couche mince confin´ees entre deux surfaces planes s'organisent en structures r´eguli`eres (mol´ecules `a longue chaˆıne) sur une ou plusieurs couches [Yos93, Per95].